設計人員往往忽略高容量、多層陶瓷電容(MLCC)隨其直流電壓變化的特性。所有高介電常數或II類電容(B/X5R R/X7R和F/Y5V特性)都存在這種現象。然而,不同類型的MLCC變化量區別很大。Mark Fortunato曾經寫過一篇關于該主題的文章,給出的結論是:您應該核對電容的數據資料,確認電容值隨偏壓的變化。但如果數據資料中未提供這一信息又該如何呢?您如何確定電容在具體應用條件下變小了多少?
對電容與偏壓關系進行特征分析的理論
圖1所示為一種測量直流偏壓特性的電路。該電路的核心是運算放大器U1(MAX4130)。運放作為比較器使用,反饋電阻R2和R3增加滯回。D1將偏置設置在高于GND,所以不需要負電源電壓。C1和R1從反饋網絡連接至輸入負端,使電路作為RC振蕩器工作。電容C1為被測對象(DUT),作為RC振蕩器中的C;電位計R1為RC振蕩器中的R。
圖1:對電容與偏壓關系進行特征分析的電路
運放輸出引腳的電壓波形Vy以及R、C之間連接點的電壓Vx如圖2所示。當運放輸出為5V時,通過R1對C1進行充電,直到電壓達到上限,強制輸出為0V;此時,電容放電,直到Vx達到下限,從而強制輸出恢復為5V。該過程反復發生,形成穩定振蕩。
圖2: VX和VY的振蕩電壓
振蕩周期取決于R、C,以及上門限VUP和下門限VLO:
由于5V、VUP和VLO固定不變,所以T1、T2與RC成比例(通常稱為RC時間常數)。比較器門限是Vy、R2、R3及D1正向偏壓(Vsub》Diode)的函數:
式中,VUP為Vy= 5V時的門限,VLO為Vy = 0V時的門限。給定參數后,這些門限的結果大約為:VLO為0.55V,VUP為1.00V。
Q1和Q2周圍的電路將周期時間轉換為比例電壓。工作原理如下。MOSFET Q1由U1的輸出控制。T1期間,Q1導通,將C3電壓箝位至GND;T2期間,Q1關斷,允許恒定電流源(Q2、R5、R6和R7)對C3進行線性充電。隨著T2增大,C3電壓升高。圖3所示為三個周期的C3電壓。
圖3:T1期間,C3箝位至GND;T2期間,對其進行線性充電
C3電壓(VC3)平均值等于:
由于I、C3、α和β均為常數,所以C3的平均電壓與T2成比例,因此也與C1成比例。
低通濾波器R8/C4對信號進行濾波,低失調運放U2 (MAX9620)對輸出進行緩沖,所以,允許使用任何電壓表進行測量。測量之前,該電路需要進行簡單校準。首先將DUT安裝到電路,將VBIAS設定為0.78V (VLO和VUP的平均值),所以DUT上的實際平均(DC)電壓為0V。調節電位計R1時,輸出電壓隨之變化。調節R1,直到輸出電壓讀數為1.00V。在這種條件下,C3的峰值電壓為大約2.35V。可更改偏置電壓,輸出電壓將顯示電容值的變化百分比。例如,如果輸出電壓為0.80V,在特定偏置電壓下的電容值將為偏置為0V時的80%。
在一塊小PCB上搭建圖1電路。首先使用一個10μF電容進行測量。圖4和圖5分別顯示了0V和5V偏壓條件下的信號。
圖4:VBIAS = 0V時的測量結果,Ch1 = Vx;Ch2 = Vy;Ch3 = VC3。調節R1,使電壓表讀數為1.000V
圖5. VBIAS = 5V時的測量結果。由于電容值減小,振蕩周期已經明顯縮短。Ch1 = Vx;Ch2 = Vy;Ch3 = VC3。電壓表讀數為0.671V
0V偏壓時,調節電位計R1,使電壓表讀數為1.000V。5V偏壓時,電壓表讀數為0.671V,說明電容值為原來的67.1%。利用高精度計數器,也測得總周期T。0V偏壓下的T為4933?s,5V偏壓下為0V,說明電容值為原來的66.5% (即3278μs/4933μs)。這些值非常一致,證明電路設計可高精度測量電容值隨偏壓的變化關系。
現在執行第二項測量,從Murata提供的樣本中抽取2.2μF/16V電容(型號為GRM188R61C225KE15)。本次測量中,在0V至16V整個工作范圍內記錄電容值。通過測量電路的輸出電壓和實際振蕩周期,確定相對電容。此外,從Murata Simsurfing工具采集數據;該工具可根據Murata的測量值提供具體器件的直流偏置特性。結果如圖6所示。兩條測量數據曲線所示的結果幾乎完全相同,證明時間-電壓轉換電路在較大動態范圍內工作良好。Simsurfing工具得到的數據與我們的測量結果之間存在一定差異,但曲線的形狀相似。
圖6:2.2μF/16V MLCC的相對電容與偏置電壓的關系曲線。
電容值被標準化至0V偏壓下的電容值。藍色曲線基于電路輸出電壓的測量值;紅色曲線基于振蕩周期測量值;綠色曲線基于Murata Simsurfing工具提供的特征數據。
總結
利用介紹的電路、雙電源和電壓表,很容易測量高電容MLCC的直流偏壓特征。簡單的實驗室測試能夠證明電容值隨偏置電壓的變化。
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