之前的文章已經討論了單根孤立導線在通過高頻電流時，導線內部的磁場對電流的影響（集膚效應）。高頻時，導線外部磁場與直流或低頻磁場一樣，由導線表面向徑向方向輻射開來。電流在外表面流通，電流密度從導線表面向中心軸線逐漸減少。

當回流導體靠近時，它們的場向量相加。如圖1，兩根流過相反電流的導線，它們中間的磁場疊加，磁場強度最強。而在兩導線外側，兩磁場相互抵消，磁場強度很弱。

圖1

現在來看兩根矩形截面的導線（圖2），它們相鄰且截面積相同，兩根導線流過相反的電流iA和iB。在兩導線之間，磁場因方向相同而加強；而在兩導線外側，磁場因相反而抵消，磁場很弱，或為0。在導線內部，不僅處于自身的電流磁場中，而且還處于相鄰導線產生的磁場中，磁場由兩導線外側向內側逐漸加強，到達導線的內表面時，磁場最強。

圖2

圖3

若兩根導線的厚度a大于穿透深度△，當它們流過方向相反、大小相等的高頻電流iA和iB時，流過導體A的電流iA產生的磁場ΦA會穿過導體B，在導體B中產生渦流iAB。

在導體B中，靠近A一邊的渦流與iB方向一致，相互疊加；而在遠離A一邊的渦流，方向與iB相反，相互抵消。同理，導線A中的電流同樣會受到電流iB產生的磁場影響，使電流在靠近導線B的一邊流通。這樣，相鄰導體中的電流擠在相互接近的一邊流通。這就是鄰近效應。

如果兩導體間的距離w很近(圖3)，鄰近效應使得電流在導線相鄰的內側表面流通(圖中+和·表示電流方向)，磁場集中在兩導線之間。而在導線的外側，既沒有電流，也沒有磁場——合成磁場為0，沒有磁場地方不存儲能量，能量主要存儲在導線之間。如果導線寬度b>>w，單位長度上的電感為

式中:

N=1——匝數

l（小寫L）——導電帶料的長度(cm)

b一帶料的寬度(cm)

w一導線間距離 (cm)

若忽略外磁場的能量，單位長度兩導線間存儲的能量為

式中:

I(大寫i)——導電帶料流過的電流

H——導線之間的磁場強度。

可見，如果導線寬度越窄 (b變小)，存儲能量越大。根據上式比較圖4中幾種導線的排列可以看到，由于鄰近效應，電流集中在導線之間相鄰的邊緣上，b越小，表面間的磁場強度越強。

如果兩導線距離w相同、兩導線電流數值相等，圖4(a)導線寬度比圖4(c) 寬，根據上式可見，導線間存儲的能量與導線的寬度成反比。所以，圖4(c)比圖4(a)存儲更多的能量，導線電感也更大。

鄰近效應也使得圖4(c)導線的有效截面積大幅度減少，故損耗最大。為減少分布電感，圖4 (a)最好，圖4(b)次之，圖4(c)最差。

圖4

因此，在布置印刷電路板導線時，流過高頻電流的導線與回流導線分布在上下層最好。平行靠近放置在同一層最差，即使導線很寬，實際上僅在導線靠近的邊緣有高頻電流流通，損耗很大，而且層的厚度不應當超過穿透深度。