針對色散位移光纖在1.55μm色散為零,會產生四波混頻,導致信道間發生串擾,不利于多信道的WDM系統的問題,如果有微量色散,FWM干擾反而還會減小。針對這一特點,人們研制了非零色散光纖(NZ-DSF)。非零色散光纖實質上是一種改進的色散位移光纖,其零色散波長不在1.55μm,而是在1.525μm或1.585μm處。非零色散光纖削減了色散效應和四波混頻效應,而標準光纖和色散移位光纖都只能克服這兩種缺陷中的一種,所以非零色散光纖綜合了標準光纖和色散位移光纖最好的傳輸特性,既能用于新的陸上網絡,又可對現有系統進行升級改造,它特別適合于高密度WDM系統的傳輸,所以非零色散光纖是新一代光纖通信系統的最佳傳輸介質。
G.655非零色散光纖
- G.655(6242)
- 非零色散(5845)
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光纖準直器的作用和使用
介紹。 光纖準直器可將光纖端面出射的發散光束進行準直變成平行光束或者將平行光束會聚并高效耦合入光纖,是光無源器件中的基礎器件。 光纖準直器由尾纖與自聚焦透鏡精確定位而成。它可以將光纖內的傳輸光轉變成準直光(
2022-09-20 22:30:202213
使用Ansys Speos進行智能手機鏡頭雜散光分析
本例的目的是研究智能手機Camera系統的雜散光。雜散光是指光向相機傳感器不需要的散光光或鏡面光,是在光學設計中無意產生的,會降低相機系統的光學性能。
2022-12-23 13:57:38701
色散位移光纖對光纖通信系統性能的影響
隨著光纖通信技術的不斷進步, 要求光纖通信系統的速率越來越高, 無中繼通信距離愈來愈長。而限制光纖通信系統速率和無中繼距離的是光纖的色散帶寬和衰減。
2023-02-09 09:55:121567
探討光纖中的集成光學與離散光學
光纖集成光學和離散光學有望成為光子學集成的一個新分支。這種集成技術可以通過離散的方法方便地在一根光纖中控制和操縱光波,也為集成光學與離散光學的研究提供了一個靈活方便的平臺,為微光子器件和系統集成提供了一種有效的方法和手段。
2023-03-22 09:27:58712
解析單模光纖定義
單模光纖在學術文獻中的解釋:一般v小于2.405時,光纖中就只有一個波峰通過,故稱為單模光纖,它的芯子很細,約為8一10微米,模式色散很小.影響光纖傳輸帶寬度的主要因素是各種色散,而以模式色散最為重要,單模光纖的色散小,故能把光以很寬的頻帶傳輸很長距離。
2023-04-23 10:36:30643
光纖通信技術
光纖的傳輸特性: 損耗(衰減)、色散、非線性效應
損耗:限制了傳輸距離
5
吸收損耗、散射損耗、彎曲損耗
損耗→光信號幅度減小→限制傳輸距離
色散:限制了系統傳輸容量
在光纖中傳輸
2023-05-17 10:37:201
光纖色散分類請查收
光纖色散是指由于光纖所傳輸的信號是由不同頻率成分和不同模式成分所攜帶的,不同頻率成分和不同模式成分的傳輸速度不同,從而導致信號的畸變。下面科蘭小編為大家介紹一下光纖色散分類。
2023-06-08 13:32:59781
光學系統雜散光分析
摘要 :雜散光是光學系統中所有非正常傳輸光的總稱,雜散光對光學系統性能的影響因系統不同而變化。 因此,在現代光學設計中,雜散光分析成為光學設計工作中的一個重要環節。 雜散光產生的原因比較復雜,討論
2023-06-12 09:40:14586
什么是擴散光纖 光擴散光纖的原理
頂部:光被折射并包含在高速通信網絡中使用的傳輸光纖的核心內。 底部:Fibrance技術中的納米結構會破碎并散射光纖中的光。
2023-07-28 10:47:23723
單模光纖和多模光纖的區別有哪些
單模光纖和多模光纖的區別如下: 光源:單模光纖采用激光光源,多模光纖采用LED光源。 外套顏色:單模光纖的外套顏色一般為黃色,多模光纖的外套顏色一般為紅色。 傳輸方式:單模光纖的纖芯直徑和色散很小
2023-10-25 10:11:001985
光纖色散的補償方法
光纖色散的補償方法? 光纖色散是指光在光纖中傳播時由于不同頻率的光速度不同而引起的相對時間延遲,導致光脈沖變寬、傳輸距離減小等問題。光纖色散是光纖通信系統中的一個重要限制因素,對于提高光纖通信系統
2023-11-28 14:43:28943
光纖色散是什么?如何進行色散補償?光纖色散對光信號的影響
光纖色散是什么?如何進行色散補償?光纖色散對光信號的影響? 光纖色散是指光在光纖中傳輸時由于不同頻率的光速度不同而導致的信號失真現象。在信號傳輸過程中,高頻光部分速度快,而低頻光部分速度慢,會導致
2023-12-27 14:09:33532
如何利用lighttools實現雜散光仿真呢?
雜散光:攝像鏡頭形成物體的實像時, 除了成像光線,還有其他非成像光線在光學系統像面上擴散,這些非成像光線就叫做雜散光,雜散光可分為鬼像和雜光。
2024-03-13 09:22:46282
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